Sebagian dari energi ini digunakan untuk memulai pemancaran fotoelektron yang dikenal … .

Prinsip pengukuran efek fotolistrik.

Efek fotolistrik adalah pengeluaran elektron dari suatu permukaan (biasanya logam) saat dikenai, dan menyerap, radiasi elektromagnetik (seperti cahaya terlihat dan radiasi ultraungu) yang berada di atas frekuensi ambang tergantung pada jenis permukaan. Istilah lama untuk efek fotolistrik adalah efek Hertz (yang saat ini tidak digunakan lagi). Hertz mengamati dan kesudahan menunjukkan bahwa elektrode diterangi dengan sinar ultraviolet menciptakan bunga api listrik semakin mudah.

Efek fotolistrik membutuhkan foton dengan energi dari beberapa electronvolts mencapai semakin dari 1 MeV unsur yang nomor atomnya tinggi. Studi efek fotolistrik menyebabkan langkah-langkah penting dalam memahami sifat kuantum cahaya, elektron dan mempengaruhi pembentukan konsep Dualitas gelombang-partikel. fenomena di mana cahaya mempengaruhi gerakan muatan listrik termasuk efek fotokonduktif (juga dikenal sebagai fotokonduktivitas atau photoresistivity ), efek fotovoltaik , dan efek fotoelektrokimia .

Mekanisme Emisi

Foton dari sinar memiliki energi karakteristik yang ditentukan oleh frekuensi cahaya. Dalam ronde photoemission, jika elektron dalam beberapa bahan menyerap energi dari satu foton dan dengan demikian memiliki semakin jumlah energi daripada fungsi kerja (energi ikat elektron) dari materi, itu dikeluarkan. Jika energi foton terlalu rendah, elektron tidak bisa keluar dari materi. Peningkatan intensitas sinar meningkatkan jumlah foton dalam berkas cahaya, dan dengan demikian meningkatkan jumlah elektron, tetapi tidak meningkatkan energi setiap elektron yang dimemiliki. Energi dari elektron yang dipancarkan tidak tergantung pada intensitas cahaya yang masuk, tetapi hanya pada energi atau frekuensi foton individual. Ini adalah interaksi selang foton dan elektron terluar.

Elektron dapat menyerap energi dari foton saat disinari, tetapi mereka biasanya mengikuti prinsip "semua atau tidak" . Semua energi dari satu foton harus diresap dan digunakan untuk membebaskan satu elektron dari atom yang mengikat, atau energi dipancarkan kembali. Jika energi foton diresap, sebagian energi membebaskan elektron dari atom, dan sisanya dikontribusi untuk energi kinetik elektron sebagai partikel bebas sama sekali.

Tidak benar elektron yang diloloskan oleh radiasi di bawah frekuensi ambang, sebab elektron tidak mendapatkan energi yang cukup untuk mengatasi ikatan atom. Elektron yang dipancarkan biasanya dikata fotoelektron dalam jumlah buku pelajaran.

Efek fotolistrik jumlah menolong penduaan gelombang-partikel, dimana sistem fisika (seperti foton dalam kasus ini) dapat menunjukkan kedua sifat dan kebaikan budi pekerti seperti-gelombang dan seperti-partikel, suatu konsep yang jumlah digunakan oleh pencipta mekanika kuantum. Efek fotolistrik diterangkan secara matematis oleh Albert Einstein yang memperluas kuanta yang dikembangkan oleh Max Planck.

Hukum emisi fotolistrik:

1. Untuk logam dan radiasi tertentu, jumlah fotoelektro yang dikeluarkan berbanding lurus dengan intensitas cahaya yg digunakan.
2. Untuk logam tertentu, terdapat frekuensi minimum radiasi. di bawah frekuensi ini fotoelektron tidak bisa dipancarkan.
3. Di atas frekuensi tersebut, energi kinetik yang dipancarkan fotoelektron tidak bergantung pada intensitas cahaya, namun bergantung pada frekuensi cahaya.
4. Perbedaan waktu dari radiasi dan pemancaran fotoelektron sangat kecil, kurang dari 10-9 detik.

Deskripsi Matematika

Maksimum energi kinetik K maks dari suatu elektron yang dikeluarkan dituliskan sebagai berikut

di mana h adalah konstanta Planck dan f adalah frekuensi foton. Lambang φ adalah fungsi kerja (kadang dilambangkan W), yang memberikan energi minimum yang diperlukan untuk memindahkan elektron terdelokalisasi dari permukaan logam. Fungsi kerja memenuhi

dimana f 0 adalah frekuensi ambang ketentuan yang tidak boleh dilampaui untuk logam. Maksimum energi kinetik dari suatu elektron dikeluarkan kesudahan

Energi kinetik adalah positif, sah kita harus memiliki f> f 0 untuk efek fotolistrik terjadi.

Potensial Penghenti

Hubungan selang aliran dan tegangan diterapkan menggambarkan sifat efek fotolistrik. Untuk diskusi, sumber cahaya menerangi P piring, dan lain elektrode pelat Q mengumpulkan setiap elektron yang dipancarkan. Kami bervariasi potensial selang P dan Q dan mengukur aliran yang mengalir dalam sirkuit eksternal selang dua lempeng.

Jika frekuensi dan intensitas radiasi insiden adalah tetap, aliran fotolistrik meningkat secara bertahap dengan peningkatan potensi positif mencapai semua foto elektron yang dipancarkan dikumpulkan. Aliran fotolistrik mencapai nilai saturasi dan tidak meningkatkan semakin lanjut untuk peningkatan potensi positif. Aliran saturasi tergantung pada intensitas pencahayaan, tetapi tidak panjang gelombang.

Jika kita melaksanakan potensi negatif ke piring Q sehubungan dengan plat P dan secara bertahap meningkatkan itu, susut saat fotolistrik mencapai nol, pada potensial negatif tertentu di piring Q. potensi negatif minimum yang diberikan ke piring Q di mana aliran fotolistrik menjadi nol dikata potensial memberhentikan atau memotong potensial. [7]

Untuk frekuensi yang diberikan radiasi insiden, potensi selesai adalah independen dari intensitasnya.

Untuk frekuensi yang diberikan radiasi insiden, potensi Vo selesai mengadakan komunikasi dengan energi kinetik maksimum fotoelektron yang hanya selesai dari T. piring mencapai Jika m adalah massa dan v adalah kecepatan maks maksimum fotoelektron dipancarkan, karenanya

Jika e adalah muatan pada elektron dan V 0 adalah potensial penahan, karenanya pekerjaan yang dipertontonkan oleh potensi perlambatan dalam memberhentikan elektron = e V 0, yang memberikan

Hubungan di atas menunjukkan bahwa kecepatan maksimum fotoelektron dipancarkan tidak tergantung pada intensitas cahaya insiden. Oleh sebab itu,

Tegangan memberhentikan bervariasi secara linear dengan frekuensi cahaya, tetapi tergantung pada jenis bahan. Untuk materi tertentu, benar frekuensi ambang yang harus dilampaui, independen dari intensitas cahaya, untuk mengamati emisi elektron.

Tiga langkah model

Dalam rezim sinar-X, efect fotolistrik dalam bahan kristal sering didekomposisi menjadi tiga langkah: [8]

1. Inner efek fotolistrik (lihat diode di bawah). Lubang ketinggalan dapat menimbulkan efek auger , yang terlihat bahkan saat elektron tidak meninggalkan materi. Dalam padatan molekul fonon sangat antusias dalam langkah ini dan dapat terlihat sebagai garis dalam energi elektron kesudahan. The inner photoeffect has to be dipole allowed. Para photoeffect batin harus dipol diperbolehkan. Para aturan transisi untuk atom menerjemahkan melalui model sempit mengikat ke kristal. Mereka adalah serupa geometri untuk osilasi plasma dalam bahwa mereka harus transversal.
2. Balistik transportasi setengah dari elektron ke permukaan. Some electrons are scattered. Beberapa elektron tersebar.
3. Elektron melarikan diri dari bahan di permukaan.

Dalam model tiga langkah, elektron dapat mengambil beberapa jalur melalui tiga langkah. Semua perlintasan dapat mengganggu dalam faedah formulasi perlintasan terpisahkan. Untuk negara permukaan dan molekul model tiga langkah apakah masih masuk cara melakukan sesuatu bahkan beberapa sebagai yang sangat atom memiliki elektron yang dapat menyebarkan beberapa elektron yang meninggalkan.

Sejarah

J.J. Thomson: Elektron

Pada tahun 1899, Joseph John Thomson meneliti cahaya ultraungu dalam tabung sinar katode. Dipengaruhi oleh kerja James Clerk Maxwell, Thomson menyimpulkan bahwa sinar katode terdiri atas partikel-partikel bermuatan negatif, yang dia sebut corpuscles (belakangan dikata "elektron"). Dalam penelitian tersebut, Thomson menaruh pelat logam (yaitu, katode) dalam tabung hampa, dan menyinarinya dengan radiasi frekuensi tinggi.

Rujukan

• Photoelectric efect dari Wikipedia berbicara Inggris.

Page 2

Prinsip pengukuran efek fotolistrik.

Efek fotolistrik adalah pengeluaran elektron dari suatu permukaan (biasanya logam) saat dikenai, dan menyerap, radiasi elektromagnetik (seperti cahaya terlihat dan radiasi ultraungu) yang berada di atas frekuensi ambang tergantung pada jenis permukaan. Istilah lama untuk efek fotolistrik adalah efek Hertz (yang saat ini tidak digunakan lagi). Hertz mengamati dan kesudahan menunjukkan bahwa elektrode diterangi dengan sinar ultraviolet menciptakan bunga api listrik semakin mudah.

Efek fotolistrik membutuhkan foton dengan energi dari beberapa electronvolts mencapai semakin dari 1 MeV unsur yang nomor atomnya tinggi. Studi efek fotolistrik menyebabkan langkah-langkah penting dalam memahami sifat kuantum cahaya, elektron dan mempengaruhi pembentukan konsep Dualitas gelombang-partikel. fenomena di mana cahaya mempengaruhi gerakan muatan listrik termasuk efek fotokonduktif (juga dikenal sebagai fotokonduktivitas atau photoresistivity ), efek fotovoltaik , dan efek fotoelektrokimia .

Mekanisme Emisi

Foton dari sinar memiliki energi karakteristik yang ditentukan oleh frekuensi cahaya. Dalam ronde photoemission, jika elektron dalam beberapa bahan menyerap energi dari satu foton dan dengan demikian memiliki semakin jumlah energi daripada fungsi kerja (energi ikat elektron) dari materi, itu dikeluarkan. Jika energi foton terlalu rendah, elektron tidak bisa keluar dari materi. Peningkatan intensitas sinar meningkatkan jumlah foton dalam berkas cahaya, dan dengan demikian meningkatkan jumlah elektron, tetapi tidak meningkatkan energi setiap elektron yang dimemiliki. Energi dari elektron yang dipancarkan tidak tergantung pada intensitas cahaya yang masuk, tetapi hanya pada energi atau frekuensi foton individual. Ini adalah interaksi selang foton dan elektron terluar.

Elektron dapat menyerap energi dari foton saat disinari, tetapi mereka biasanya mengikuti prinsip "semua atau tidak" . Semua energi dari satu foton harus diresap dan digunakan untuk membebaskan satu elektron dari atom yang mengikat, atau energi dipancarkan kembali. Jika energi foton diresap, sebagian energi membebaskan elektron dari atom, dan sisanya dikontribusi untuk energi kinetik elektron sebagai partikel bebas sama sekali.

Tidak benar elektron yang diloloskan oleh radiasi di bawah frekuensi ambang, sebab elektron tidak mendapatkan energi yang cukup untuk mengatasi ikatan atom. Elektron yang dipancarkan biasanya dikata fotoelektron dalam jumlah buku pelajaran.

Efek fotolistrik jumlah menolong penduaan gelombang-partikel, dimana sistem fisika (seperti foton dalam kasus ini) dapat menunjukkan kedua sifat dan kebaikan budi pekerti seperti-gelombang dan seperti-partikel, suatu konsep yang jumlah digunakan oleh pencipta mekanika kuantum. Efek fotolistrik diterangkan secara matematis oleh Albert Einstein yang memperluas kuanta yang dikembangkan oleh Max Planck.

Hukum emisi fotolistrik:

1. Untuk logam dan radiasi tertentu, jumlah fotoelektro yang dikeluarkan berbanding lurus dengan intensitas cahaya yg digunakan.
2. Untuk logam tertentu, terdapat frekuensi minimum radiasi. di bawah frekuensi ini fotoelektron tidak bisa dipancarkan.
3. Di atas frekuensi tersebut, energi kinetik yang dipancarkan fotoelektron tidak bergantung pada intensitas cahaya, namun bergantung pada frekuensi cahaya.
4. Perbedaan waktu dari radiasi dan pemancaran fotoelektron sangat kecil, kurang dari 10-9 detik.

Deskripsi Matematika

Maksimum energi kinetik K maks dari suatu elektron yang dikeluarkan dituliskan sebagai berikut

di mana h adalah konstanta Planck dan f adalah frekuensi foton. Lambang φ adalah fungsi kerja (kadang dilambangkan W), yang memberikan energi minimum yang diperlukan untuk memindahkan elektron terdelokalisasi dari permukaan logam. Fungsi kerja memenuhi

dimana f 0 adalah frekuensi ambang ketentuan yang tidak boleh dilampaui untuk logam. Maksimum energi kinetik dari suatu elektron dikeluarkan kesudahan

Energi kinetik adalah positif, sah kita harus memiliki f> f 0 untuk efek fotolistrik terjadi.

Potensial Penghenti

Hubungan selang aliran dan tegangan diterapkan menggambarkan sifat efek fotolistrik. Untuk diskusi, sumber cahaya menerangi P piring, dan lain elektrode pelat Q mengumpulkan setiap elektron yang dipancarkan. Kami bervariasi potensial selang P dan Q dan mengukur aliran yang mengalir dalam sirkuit eksternal selang dua lempeng.

Jika frekuensi dan intensitas radiasi insiden adalah tetap, aliran fotolistrik meningkat secara bertahap dengan peningkatan potensi positif mencapai semua foto elektron yang dipancarkan dikumpulkan. Aliran fotolistrik mencapai nilai saturasi dan tidak meningkatkan semakin lanjut untuk peningkatan potensi positif. Aliran saturasi tergantung pada intensitas pencahayaan, tetapi tidak panjang gelombang.

Jika kita melaksanakan potensi negatif ke piring Q sehubungan dengan plat P dan secara bertahap meningkatkan itu, susut saat fotolistrik mencapai nol, pada potensial negatif tertentu di piring Q. potensi negatif minimum yang diberikan ke piring Q di mana aliran fotolistrik menjadi nol dikata potensial memberhentikan atau memotong potensial. [7]

Untuk frekuensi yang diberikan radiasi insiden, potensi selesai adalah independen dari intensitasnya.

Untuk frekuensi yang diberikan radiasi insiden, potensi Vo selesai mengadakan komunikasi dengan energi kinetik maksimum fotoelektron yang hanya selesai dari T. piring mencapai Jika m adalah massa dan v adalah kecepatan maks maksimum fotoelektron dipancarkan, karenanya

Jika e adalah muatan pada elektron dan V 0 adalah potensial penahan, karenanya pekerjaan yang dipertontonkan oleh potensi perlambatan dalam memberhentikan elektron = e V 0, yang memberikan

Hubungan di atas menunjukkan bahwa kecepatan maksimum fotoelektron dipancarkan tidak tergantung pada intensitas cahaya insiden. Oleh sebab itu,

Tegangan memberhentikan bervariasi secara linear dengan frekuensi cahaya, tetapi tergantung pada jenis bahan. Untuk materi tertentu, benar frekuensi ambang yang harus dilampaui, independen dari intensitas cahaya, untuk mengamati emisi elektron.

Tiga langkah model

Dalam rezim sinar-X, efect fotolistrik dalam bahan kristal sering didekomposisi menjadi tiga langkah: [8]

1. Inner efek fotolistrik (lihat diode di bawah). Lubang ketinggalan dapat menimbulkan efek auger , yang terlihat bahkan saat elektron tidak meninggalkan materi. Dalam padatan molekul fonon sangat antusias dalam langkah ini dan dapat terlihat sebagai garis dalam energi elektron kesudahan. The inner photoeffect has to be dipole allowed. Para photoeffect batin harus dipol diperbolehkan. Para aturan transisi untuk atom menerjemahkan melalui model sempit mengikat ke kristal. Mereka adalah serupa geometri untuk osilasi plasma dalam bahwa mereka harus transversal.
2. Balistik transportasi setengah dari elektron ke permukaan. Some electrons are scattered. Beberapa elektron tersebar.
3. Elektron melarikan diri dari bahan di permukaan.

Dalam model tiga langkah, elektron dapat mengambil beberapa jalur melalui tiga langkah. Semua perlintasan dapat mengganggu dalam faedah formulasi perlintasan terpisahkan. Untuk negara permukaan dan molekul model tiga langkah apakah masih masuk cara melakukan sesuatu bahkan beberapa sebagai yang sangat atom memiliki elektron yang dapat menyebarkan beberapa elektron yang meninggalkan.

Sejarah

J.J. Thomson: Elektron

Pada tahun 1899, Joseph John Thomson meneliti cahaya ultraungu dalam tabung sinar katode. Dipengaruhi oleh kerja James Clerk Maxwell, Thomson menyimpulkan bahwa sinar katode terdiri atas partikel-partikel bermuatan negatif, yang dia sebut corpuscles (belakangan dikata "elektron"). Dalam penelitian tersebut, Thomson menaruh pelat logam (yaitu, katode) dalam tabung hampa, dan menyinarinya dengan radiasi frekuensi tinggi.

Rujukan

• Photoelectric efect dari Wikipedia berbicara Inggris.

Page 3

Prinsip pengukuran efek fotolistrik.

Efek fotolistrik adalah pengeluaran elektron dari suatu permukaan (biasanya logam) saat dikenai, dan menyerap, radiasi elektromagnetik (seperti cahaya terlihat dan radiasi ultraungu) yang berada di atas frekuensi ambang tergantung pada jenis permukaan. Istilah lama untuk efek fotolistrik adalah efek Hertz (yang saat ini tidak digunakan lagi). Hertz mengamati dan kesudahan menunjukkan bahwa elektrode diterangi dengan sinar ultraviolet menciptakan bunga api listrik semakin mudah.

Efek fotolistrik membutuhkan foton dengan energi dari beberapa electronvolts mencapai semakin dari 1 MeV unsur yang nomor atomnya tinggi. Studi efek fotolistrik menyebabkan langkah-langkah penting dalam memahami sifat kuantum cahaya, elektron dan mempengaruhi pembentukan konsep Dualitas gelombang-partikel. fenomena di mana cahaya mempengaruhi gerakan muatan listrik termasuk efek fotokonduktif (juga dikenal sebagai fotokonduktivitas atau photoresistivity ), efek fotovoltaik , dan efek fotoelektrokimia .

Mekanisme Emisi

Foton dari sinar memiliki energi karakteristik yang ditentukan oleh frekuensi cahaya. Dalam ronde photoemission, jika elektron dalam beberapa bahan menyerap energi dari satu foton dan dengan demikian memiliki semakin jumlah energi daripada fungsi kerja (energi ikat elektron) dari materi, itu dikeluarkan. Jika energi foton terlalu rendah, elektron tidak bisa keluar dari materi. Peningkatan intensitas sinar meningkatkan jumlah foton dalam berkas cahaya, dan dengan demikian meningkatkan jumlah elektron, tetapi tidak meningkatkan energi setiap elektron yang dimemiliki. Energi dari elektron yang dipancarkan tidak tergantung pada intensitas cahaya yang masuk, tetapi hanya pada energi atau frekuensi foton individual. Ini adalah interaksi selang foton dan elektron terluar.

Elektron dapat menyerap energi dari foton saat disinari, tetapi mereka biasanya mengikuti prinsip "semua atau tidak" . Semua energi dari satu foton harus diresap dan digunakan untuk membebaskan satu elektron dari atom yang mengikat, atau energi dipancarkan kembali. Jika energi foton diresap, sebagian energi membebaskan elektron dari atom, dan sisanya dikontribusi untuk energi kinetik elektron sebagai partikel bebas sama sekali.

Tidak benar elektron yang diloloskan oleh radiasi di bawah frekuensi ambang, sebab elektron tidak mendapatkan energi yang cukup untuk mengatasi ikatan atom. Elektron yang dipancarkan biasanya dikata fotoelektron dalam jumlah buku pelajaran.

Efek fotolistrik jumlah menolong penduaan gelombang-partikel, dimana sistem fisika (seperti foton dalam kasus ini) dapat menunjukkan kedua sifat dan kebaikan budi pekerti seperti-gelombang dan seperti-partikel, suatu konsep yang jumlah digunakan oleh pencipta mekanika kuantum. Efek fotolistrik diterangkan secara matematis oleh Albert Einstein yang memperluas kuanta yang dikembangkan oleh Max Planck.

Hukum emisi fotolistrik:

1. Untuk logam dan radiasi tertentu, jumlah fotoelektro yang dikeluarkan berbanding lurus dengan intensitas cahaya yg digunakan.
2. Untuk logam tertentu, terdapat frekuensi minimum radiasi. di bawah frekuensi ini fotoelektron tidak bisa dipancarkan.
3. Di atas frekuensi tersebut, energi kinetik yang dipancarkan fotoelektron tidak bergantung pada intensitas cahaya, namun bergantung pada frekuensi cahaya.
4. Perbedaan waktu dari radiasi dan pemancaran fotoelektron sangat kecil, kurang dari 10-9 detik.

Deskripsi Matematika

Maksimum energi kinetik K maks dari suatu elektron yang dikeluarkan dituliskan sebagai berikut

di mana h adalah konstanta Planck dan f adalah frekuensi foton. Lambang φ adalah fungsi kerja (kadang dilambangkan W), yang memberikan energi minimum yang diperlukan untuk memindahkan elektron terdelokalisasi dari permukaan logam. Fungsi kerja memenuhi

dimana f 0 adalah frekuensi ambang ketentuan yang tidak boleh dilampaui untuk logam. Maksimum energi kinetik dari suatu elektron dikeluarkan kesudahan

Energi kinetik adalah positif, sah kita harus memiliki f> f 0 untuk efek fotolistrik terjadi.

Potensial Penghenti

Hubungan selang aliran dan tegangan diterapkan menggambarkan sifat efek fotolistrik. Untuk diskusi, sumber cahaya menerangi P piring, dan lain elektrode pelat Q mengumpulkan setiap elektron yang dipancarkan. Kami bervariasi potensial selang P dan Q dan mengukur aliran yang mengalir dalam sirkuit eksternal selang dua lempeng.

Jika frekuensi dan intensitas radiasi insiden adalah tetap, aliran fotolistrik meningkat secara bertahap dengan peningkatan potensi positif mencapai semua foto elektron yang dipancarkan dikumpulkan. Aliran fotolistrik mencapai nilai saturasi dan tidak meningkatkan semakin lanjut untuk peningkatan potensi positif. Aliran saturasi tergantung pada intensitas pencahayaan, tetapi tidak panjang gelombang.

Jika kita melaksanakan potensi negatif ke piring Q sehubungan dengan plat P dan secara bertahap meningkatkan itu, susut saat fotolistrik mencapai nol, pada potensial negatif tertentu di piring Q. potensi negatif minimum yang diberikan ke piring Q di mana aliran fotolistrik menjadi nol dikata potensial memberhentikan atau memotong potensial. [7]

Untuk frekuensi yang diberikan radiasi insiden, potensi selesai adalah independen dari intensitasnya.

Untuk frekuensi yang diberikan radiasi insiden, potensi Vo selesai mengadakan komunikasi dengan energi kinetik maksimum fotoelektron yang hanya selesai dari T. piring mencapai Jika m adalah massa dan v adalah kecepatan maks maksimum fotoelektron dipancarkan, karenanya

Jika e adalah muatan pada elektron dan V 0 adalah potensial penahan, karenanya pekerjaan yang dipertontonkan oleh potensi perlambatan dalam memberhentikan elektron = e V 0, yang memberikan

Hubungan di atas menunjukkan bahwa kecepatan maksimum fotoelektron dipancarkan tidak tergantung pada intensitas cahaya insiden. Oleh sebab itu,

Tegangan memberhentikan bervariasi secara linear dengan frekuensi cahaya, tetapi tergantung pada jenis bahan. Untuk materi tertentu, benar frekuensi ambang yang harus dilampaui, independen dari intensitas cahaya, untuk mengamati emisi elektron.

Tiga langkah model

Dalam rezim sinar-X, efect fotolistrik dalam bahan kristal sering didekomposisi menjadi tiga langkah: [8]

1. Inner efek fotolistrik (lihat diode di bawah). Lubang ketinggalan dapat menimbulkan efek auger , yang terlihat bahkan saat elektron tidak meninggalkan materi. Dalam padatan molekul fonon sangat antusias dalam langkah ini dan dapat terlihat sebagai garis dalam energi elektron kesudahan. The inner photoeffect has to be dipole allowed. Para photoeffect batin harus dipol diperbolehkan. Para aturan transisi untuk atom menerjemahkan melalui model sempit mengikat ke kristal. Mereka adalah serupa geometri untuk osilasi plasma dalam bahwa mereka harus transversal.
2. Balistik transportasi setengah dari elektron ke permukaan. Some electrons are scattered. Beberapa elektron tersebar.
3. Elektron melarikan diri dari bahan di permukaan.

Dalam model tiga langkah, elektron dapat mengambil beberapa jalur melalui tiga langkah. Semua perlintasan dapat mengganggu dalam faedah formulasi perlintasan terpisahkan. Untuk negara permukaan dan molekul model tiga langkah apakah masih masuk cara melakukan sesuatu bahkan beberapa sebagai yang sangat atom memiliki elektron yang dapat menyebarkan beberapa elektron yang meninggalkan.

Sejarah

J.J. Thomson: Elektron

Pada tahun 1899, Joseph John Thomson meneliti cahaya ultraungu dalam tabung sinar katode. Dipengaruhi oleh kerja James Clerk Maxwell, Thomson menyimpulkan bahwa sinar katode terdiri atas partikel-partikel bermuatan negatif, yang dia sebut corpuscles (belakangan dikata "elektron"). Dalam penelitian tersebut, Thomson menaruh pelat logam (yaitu, katode) dalam tabung hampa, dan menyinarinya dengan radiasi frekuensi tinggi.

Rujukan

• Photoelectric efect dari Wikipedia berbicara Inggris.

Page 4

Prinsip pengukuran efek fotolistrik.

Efek fotolistrik adalah pengeluaran elektron dari suatu permukaan (biasanya logam) saat dikenai, dan menyerap, radiasi elektromagnetik (seperti cahaya terlihat dan radiasi ultraungu) yang berada di atas frekuensi ambang tergantung pada jenis permukaan. Istilah lama untuk efek fotolistrik adalah efek Hertz (yang saat ini tidak digunakan lagi). Hertz mengamati dan kesudahan menunjukkan bahwa elektrode diterangi dengan sinar ultraviolet menciptakan bunga api listrik semakin mudah.

Efek fotolistrik membutuhkan foton dengan energi dari beberapa electronvolts mencapai semakin dari 1 MeV unsur yang nomor atomnya tinggi. Studi efek fotolistrik menyebabkan langkah-langkah penting dalam memahami sifat kuantum cahaya, elektron dan mempengaruhi pembentukan konsep Dualitas gelombang-partikel. fenomena di mana cahaya mempengaruhi gerakan muatan listrik termasuk efek fotokonduktif (juga dikenal sebagai fotokonduktivitas atau photoresistivity ), efek fotovoltaik , dan efek fotoelektrokimia .

Mekanisme Emisi

Foton dari sinar memiliki energi karakteristik yang ditentukan oleh frekuensi cahaya. Dalam ronde photoemission, jika elektron dalam beberapa bahan menyerap energi dari satu foton dan dengan demikian memiliki semakin jumlah energi daripada fungsi kerja (energi ikat elektron) dari materi, itu dikeluarkan. Jika energi foton terlalu rendah, elektron tidak bisa keluar dari materi. Peningkatan intensitas sinar meningkatkan jumlah foton dalam berkas cahaya, dan dengan demikian meningkatkan jumlah elektron, tetapi tidak meningkatkan energi setiap elektron yang dimemiliki. Energi dari elektron yang dipancarkan tidak tergantung pada intensitas cahaya yang masuk, tetapi hanya pada energi atau frekuensi foton individual. Ini adalah interaksi selang foton dan elektron terluar.

Elektron dapat menyerap energi dari foton saat disinari, tetapi mereka biasanya mengikuti prinsip "semua atau tidak" . Semua energi dari satu foton harus diresap dan digunakan untuk membebaskan satu elektron dari atom yang mengikat, atau energi dipancarkan kembali. Jika energi foton diresap, sebagian energi membebaskan elektron dari atom, dan sisanya dikontribusi untuk energi kinetik elektron sebagai partikel bebas sama sekali.

Tidak benar elektron yang diloloskan oleh radiasi di bawah frekuensi ambang, sebab elektron tidak mendapatkan energi yang cukup untuk mengatasi ikatan atom. Elektron yang dipancarkan biasanya dikata fotoelektron dalam jumlah buku pelajaran.

Efek fotolistrik jumlah menolong penduaan gelombang-partikel, dimana sistem fisika (seperti foton dalam kasus ini) dapat menunjukkan kedua sifat dan kebaikan budi pekerti seperti-gelombang dan seperti-partikel, suatu konsep yang jumlah digunakan oleh pencipta mekanika kuantum. Efek fotolistrik diterangkan secara matematis oleh Albert Einstein yang memperluas kuanta yang dikembangkan oleh Max Planck.

Hukum emisi fotolistrik:

1. Untuk logam dan radiasi tertentu, jumlah fotoelektro yang dikeluarkan berbanding lurus dengan intensitas cahaya yg digunakan.
2. Untuk logam tertentu, terdapat frekuensi minimum radiasi. di bawah frekuensi ini fotoelektron tidak bisa dipancarkan.
3. Di atas frekuensi tersebut, energi kinetik yang dipancarkan fotoelektron tidak bergantung pada intensitas cahaya, namun bergantung pada frekuensi cahaya.
4. Perbedaan waktu dari radiasi dan pemancaran fotoelektron sangat kecil, kurang dari 10-9 detik.

Deskripsi Matematika

Maksimum energi kinetik K maks dari suatu elektron yang dikeluarkan dituliskan sebagai berikut

di mana h adalah konstanta Planck dan f adalah frekuensi foton. Lambang φ adalah fungsi kerja (kadang dilambangkan W), yang memberikan energi minimum yang diperlukan untuk memindahkan elektron terdelokalisasi dari permukaan logam. Fungsi kerja memenuhi

dimana f 0 adalah frekuensi ambang ketentuan yang tidak boleh dilampaui untuk logam. Maksimum energi kinetik dari suatu elektron dikeluarkan kesudahan

Energi kinetik adalah positif, sah kita harus memiliki f> f 0 untuk efek fotolistrik terjadi.

Potensial Penghenti

Hubungan selang aliran dan tegangan diterapkan menggambarkan sifat efek fotolistrik. Untuk diskusi, sumber cahaya menerangi P piring, dan lain elektrode pelat Q mengumpulkan setiap elektron yang dipancarkan. Kami bervariasi potensial selang P dan Q dan mengukur aliran yang mengalir dalam sirkuit eksternal selang dua lempeng.

Jika frekuensi dan intensitas radiasi insiden adalah tetap, aliran fotolistrik meningkat secara bertahap dengan peningkatan potensi positif mencapai semua foto elektron yang dipancarkan dikumpulkan. Aliran fotolistrik mencapai nilai saturasi dan tidak meningkatkan semakin lanjut untuk peningkatan potensi positif. Aliran saturasi tergantung pada intensitas pencahayaan, tetapi tidak panjang gelombang.

Jika kita melaksanakan potensi negatif ke piring Q sehubungan dengan plat P dan secara bertahap meningkatkan itu, susut saat fotolistrik mencapai nol, pada potensial negatif tertentu di piring Q. potensi negatif minimum yang diberikan ke piring Q di mana aliran fotolistrik menjadi nol dikata potensial memberhentikan atau memotong potensial. [7]

Untuk frekuensi yang diberikan radiasi insiden, potensi selesai adalah independen dari intensitasnya.

Untuk frekuensi yang diberikan radiasi insiden, potensi Vo selesai mengadakan komunikasi dengan energi kinetik maksimum fotoelektron yang hanya selesai dari T. piring mencapai Jika m adalah massa dan v adalah kecepatan maks maksimum fotoelektron dipancarkan, karenanya

Jika e adalah muatan pada elektron dan V 0 adalah potensial penahan, karenanya pekerjaan yang dipertontonkan oleh potensi perlambatan dalam memberhentikan elektron = e V 0, yang memberikan

Hubungan di atas menunjukkan bahwa kecepatan maksimum fotoelektron dipancarkan tidak tergantung pada intensitas cahaya insiden. Oleh sebab itu,

Tegangan memberhentikan bervariasi secara linear dengan frekuensi cahaya, tetapi tergantung pada jenis bahan. Untuk materi tertentu, benar frekuensi ambang yang harus dilampaui, independen dari intensitas cahaya, untuk mengamati emisi elektron.

Tiga langkah model

Dalam rezim sinar-X, efect fotolistrik dalam bahan kristal sering didekomposisi menjadi tiga langkah: [8]

1. Inner efek fotolistrik (lihat diode di bawah). Lubang ketinggalan dapat menimbulkan efek auger , yang terlihat bahkan saat elektron tidak meninggalkan materi. Dalam padatan molekul fonon sangat antusias dalam langkah ini dan dapat terlihat sebagai garis dalam energi elektron kesudahan. The inner photoeffect has to be dipole allowed. Para photoeffect batin harus dipol diperbolehkan. Para aturan transisi untuk atom menerjemahkan melalui model sempit mengikat ke kristal. Mereka adalah serupa geometri untuk osilasi plasma dalam bahwa mereka harus transversal.
2. Balistik transportasi setengah dari elektron ke permukaan. Some electrons are scattered. Beberapa elektron tersebar.
3. Elektron melarikan diri dari bahan di permukaan.

Dalam model tiga langkah, elektron dapat mengambil beberapa jalur melalui tiga langkah. Semua perlintasan dapat mengganggu dalam faedah formulasi perlintasan terpisahkan. Untuk negara permukaan dan molekul model tiga langkah apakah masih masuk cara melakukan sesuatu bahkan beberapa sebagai yang sangat atom memiliki elektron yang dapat menyebarkan beberapa elektron yang meninggalkan.

Sejarah

J.J. Thomson: Elektron

Pada tahun 1899, Joseph John Thomson meneliti cahaya ultraungu dalam tabung sinar katode. Dipengaruhi oleh kerja James Clerk Maxwell, Thomson menyimpulkan bahwa sinar katode terdiri atas partikel-partikel bermuatan negatif, yang dia sebut corpuscles (belakangan dikata "elektron"). Dalam penelitian tersebut, Thomson menaruh pelat logam (yaitu, katode) dalam tabung hampa, dan menyinarinya dengan radiasi frekuensi tinggi.

Rujukan

• Photoelectric efect dari Wikipedia berbicara Inggris.

Page 5

Prinsip pengukuran efek fotolistrik.

Efek fotolistrik adalah pengeluaran elektron dari suatu permukaan (biasanya logam) saat dikenai, dan menyerap, radiasi elektromagnetik (seperti cahaya terlihat dan radiasi ultraungu) yang berada di atas frekuensi ambang tergantung pada jenis permukaan. Istilah lama untuk efek fotolistrik adalah efek Hertz (yang saat ini tidak digunakan lagi). Hertz mengamati dan kesudahan menunjukkan bahwa elektrode diterangi dengan sinar ultraviolet menciptakan bunga api listrik semakin mudah.

Efek fotolistrik membutuhkan foton dengan energi dari beberapa electronvolts mencapai semakin dari 1 MeV unsur yang nomor atomnya tinggi. Studi efek fotolistrik menyebabkan langkah-langkah penting dalam memahami sifat kuantum cahaya, elektron dan mempengaruhi pembentukan konsep Dualitas gelombang-partikel. fenomena di mana cahaya mempengaruhi gerakan muatan listrik termasuk efek fotokonduktif (juga dikenal sebagai fotokonduktivitas atau photoresistivity ), efek fotovoltaik , dan efek fotoelektrokimia .

Mekanisme Emisi

Foton dari sinar memiliki energi karakteristik yang ditentukan oleh frekuensi cahaya. Dalam ronde photoemission, jika elektron dalam beberapa bahan menyerap energi dari satu foton dan dengan demikian memiliki semakin jumlah energi daripada fungsi kerja (energi ikat elektron) dari materi, itu dikeluarkan. Jika energi foton terlalu rendah, elektron tidak bisa keluar dari materi. Peningkatan intensitas sinar meningkatkan jumlah foton dalam berkas cahaya, dan dengan demikian meningkatkan jumlah elektron, tetapi tidak meningkatkan energi setiap elektron yang dimemiliki. Energi dari elektron yang dipancarkan tidak tergantung pada intensitas cahaya yang masuk, tetapi hanya pada energi atau frekuensi foton individual. Ini adalah interaksi selang foton dan elektron terluar.

Elektron dapat menyerap energi dari foton saat disinari, tetapi mereka biasanya mengikuti prinsip "semua atau tidak" . Semua energi dari satu foton harus diresap dan digunakan untuk membebaskan satu elektron dari atom yang mengikat, atau energi dipancarkan kembali. Jika energi foton diresap, sebagian energi membebaskan elektron dari atom, dan sisanya dikontribusi untuk energi kinetik elektron sebagai partikel bebas sama sekali.

Tidak benar elektron yang diloloskan oleh radiasi di bawah frekuensi ambang, sebab elektron tidak mendapatkan energi yang cukup untuk mengatasi ikatan atom. Elektron yang dipancarkan biasanya dikata fotoelektron dalam jumlah buku pelajaran.

Efek fotolistrik jumlah menolong penduaan gelombang-partikel, dimana sistem fisika (seperti foton dalam kasus ini) dapat menunjukkan kedua sifat dan kebaikan budi pekerti seperti-gelombang dan seperti-partikel, suatu konsep yang jumlah digunakan oleh pencipta mekanika kuantum. Efek fotolistrik diterangkan secara matematis oleh Albert Einstein yang memperluas kuanta yang dikembangkan oleh Max Planck.

Hukum emisi fotolistrik:

1. Untuk logam dan radiasi tertentu, jumlah fotoelektro yang dikeluarkan berbanding lurus dengan intensitas cahaya yg digunakan.
2. Untuk logam tertentu, terdapat frekuensi minimum radiasi. di bawah frekuensi ini fotoelektron tidak bisa dipancarkan.
3. Di atas frekuensi tersebut, energi kinetik yang dipancarkan fotoelektron tidak bergantung pada intensitas cahaya, namun bergantung pada frekuensi cahaya.
4. Perbedaan waktu dari radiasi dan pemancaran fotoelektron sangat kecil, kurang dari 10-9 detik.

Deskripsi Matematika

Maksimum energi kinetik K maks dari suatu elektron yang dikeluarkan dituliskan sebagai berikut

di mana h adalah konstanta Planck dan f adalah frekuensi foton. Lambang φ adalah fungsi kerja (kadang dilambangkan W), yang memberikan energi minimum yang diperlukan untuk memindahkan elektron terdelokalisasi dari permukaan logam. Fungsi kerja memenuhi

dimana f 0 adalah frekuensi ambang ketentuan yang tidak boleh dilampaui untuk logam. Maksimum energi kinetik dari suatu elektron dikeluarkan kesudahan

Energi kinetik adalah positif, sah kita harus memiliki f> f 0 untuk efek fotolistrik terjadi.

Potensial Penghenti

Hubungan selang aliran dan tegangan diterapkan menggambarkan sifat efek fotolistrik. Untuk diskusi, sumber cahaya menerangi P piring, dan lain elektrode pelat Q mengumpulkan setiap elektron yang dipancarkan. Kami bervariasi potensial selang P dan Q dan mengukur aliran yang mengalir dalam sirkuit eksternal selang dua lempeng.

Jika frekuensi dan intensitas radiasi insiden adalah tetap, aliran fotolistrik meningkat secara bertahap dengan peningkatan potensi positif mencapai semua foto elektron yang dipancarkan dikumpulkan. Aliran fotolistrik mencapai nilai saturasi dan tidak meningkatkan semakin lanjut untuk peningkatan potensi positif. Aliran saturasi tergantung pada intensitas pencahayaan, tetapi tidak panjang gelombang.

Jika kita melaksanakan potensi negatif ke piring Q sehubungan dengan plat P dan secara bertahap meningkatkan itu, susut saat fotolistrik mencapai nol, pada potensial negatif tertentu di piring Q. potensi negatif minimum yang diberikan ke piring Q di mana aliran fotolistrik menjadi nol dikata potensial memberhentikan atau memotong potensial. [7]

Untuk frekuensi yang diberikan radiasi insiden, potensi selesai adalah independen dari intensitasnya.

Untuk frekuensi yang diberikan radiasi insiden, potensi Vo selesai mengadakan komunikasi dengan energi kinetik maksimum fotoelektron yang hanya selesai dari T. piring mencapai Jika m adalah massa dan v adalah kecepatan maks maksimum fotoelektron dipancarkan, karenanya

Jika e adalah muatan pada elektron dan V 0 adalah potensial penahan, karenanya pekerjaan yang dipertontonkan oleh potensi perlambatan dalam memberhentikan elektron = e V 0, yang memberikan

Hubungan di atas menunjukkan bahwa kecepatan maksimum fotoelektron dipancarkan tidak tergantung pada intensitas cahaya insiden. Oleh sebab itu,

Tegangan memberhentikan bervariasi secara linear dengan frekuensi cahaya, tetapi tergantung pada jenis bahan. Untuk materi tertentu, benar frekuensi ambang yang harus dilampaui, independen dari intensitas cahaya, untuk mengamati emisi elektron.

Tiga langkah model

Dalam rezim sinar-X, efect fotolistrik dalam bahan kristal sering didekomposisi menjadi tiga langkah: [8]

1. Inner efek fotolistrik (lihat diode di bawah). Lubang ketinggalan dapat menimbulkan efek auger , yang terlihat bahkan saat elektron tidak meninggalkan materi. Dalam padatan molekul fonon sangat antusias dalam langkah ini dan dapat terlihat sebagai garis dalam energi elektron kesudahan. The inner photoeffect has to be dipole allowed. Para photoeffect batin harus dipol diperbolehkan. Para aturan transisi untuk atom menerjemahkan melalui model sempit mengikat ke kristal. Mereka adalah serupa geometri untuk osilasi plasma dalam bahwa mereka harus transversal.
2. Balistik transportasi setengah dari elektron ke permukaan. Some electrons are scattered. Beberapa elektron tersebar.
3. Elektron melarikan diri dari bahan di permukaan.

Dalam model tiga langkah, elektron dapat mengambil beberapa jalur melalui tiga langkah. Semua perlintasan dapat mengganggu dalam faedah formulasi perlintasan terpisahkan. Untuk negara permukaan dan molekul model tiga langkah apakah masih masuk cara melakukan sesuatu bahkan beberapa sebagai yang sangat atom memiliki elektron yang dapat menyebarkan beberapa elektron yang meninggalkan.

Sejarah

J.J. Thomson: Elektron

Pada tahun 1899, Joseph John Thomson meneliti cahaya ultraungu dalam tabung sinar katode. Dipengaruhi oleh kerja James Clerk Maxwell, Thomson menyimpulkan bahwa sinar katode terdiri atas partikel-partikel bermuatan negatif, yang dia sebut corpuscles (belakangan dikata "elektron"). Dalam penelitian tersebut, Thomson menaruh pelat logam (yaitu, katode) dalam tabung hampa, dan menyinarinya dengan radiasi frekuensi tinggi.

Rujukan

• Photoelectric efect dari Wikipedia berbicara Inggris.

Page 6

Prinsip pengukuran efek fotolistrik.

Efek fotolistrik adalah pengeluaran elektron dari suatu permukaan (biasanya logam) saat dikenai, dan menyerap, radiasi elektromagnetik (seperti cahaya terlihat dan radiasi ultraungu) yang berada di atas frekuensi ambang tergantung pada jenis permukaan. Istilah lama untuk efek fotolistrik adalah efek Hertz (yang saat ini tidak digunakan lagi). Hertz mengamati dan kesudahan menunjukkan bahwa elektrode diterangi dengan sinar ultraviolet menciptakan bunga api listrik semakin mudah.

Efek fotolistrik membutuhkan foton dengan energi dari beberapa electronvolts mencapai semakin dari 1 MeV unsur yang nomor atomnya tinggi. Studi efek fotolistrik menyebabkan langkah-langkah penting dalam memahami sifat kuantum cahaya, elektron dan mempengaruhi pembentukan konsep Dualitas gelombang-partikel. fenomena di mana cahaya mempengaruhi gerakan muatan listrik termasuk efek fotokonduktif (juga dikenal sebagai fotokonduktivitas atau photoresistivity ), efek fotovoltaik , dan efek fotoelektrokimia .

Mekanisme Emisi

Foton dari sinar memiliki energi karakteristik yang ditentukan oleh frekuensi cahaya. Dalam ronde photoemission, jika elektron dalam beberapa bahan menyerap energi dari satu foton dan dengan demikian memiliki semakin jumlah energi daripada fungsi kerja (energi ikat elektron) dari materi, itu dikeluarkan. Jika energi foton terlalu rendah, elektron tidak bisa keluar dari materi. Peningkatan intensitas sinar meningkatkan jumlah foton dalam berkas cahaya, dan dengan demikian meningkatkan jumlah elektron, tetapi tidak meningkatkan energi setiap elektron yang dimemiliki. Energi dari elektron yang dipancarkan tidak tergantung pada intensitas cahaya yang masuk, tetapi hanya pada energi atau frekuensi foton individual. Ini adalah interaksi selang foton dan elektron terluar.

Elektron dapat menyerap energi dari foton saat disinari, tetapi mereka biasanya mengikuti prinsip "semua atau tidak" . Semua energi dari satu foton harus diresap dan digunakan untuk membebaskan satu elektron dari atom yang mengikat, atau energi dipancarkan kembali. Jika energi foton diresap, sebagian energi membebaskan elektron dari atom, dan sisanya dikontribusi untuk energi kinetik elektron sebagai partikel bebas sama sekali.

Tidak benar elektron yang diloloskan oleh radiasi di bawah frekuensi ambang, sebab elektron tidak mendapatkan energi yang cukup untuk mengatasi ikatan atom. Elektron yang dipancarkan biasanya dikata fotoelektron dalam jumlah buku pelajaran.

Efek fotolistrik jumlah menolong penduaan gelombang-partikel, dimana sistem fisika (seperti foton dalam kasus ini) dapat menunjukkan kedua sifat dan kebaikan budi pekerti seperti-gelombang dan seperti-partikel, suatu konsep yang jumlah digunakan oleh pencipta mekanika kuantum. Efek fotolistrik diterangkan secara matematis oleh Albert Einstein yang memperluas kuanta yang dikembangkan oleh Max Planck.

Hukum emisi fotolistrik:

1. Untuk logam dan radiasi tertentu, jumlah fotoelektro yang dikeluarkan berbanding lurus dengan intensitas cahaya yg digunakan.
2. Untuk logam tertentu, terdapat frekuensi minimum radiasi. di bawah frekuensi ini fotoelektron tidak bisa dipancarkan.
3. Di atas frekuensi tersebut, energi kinetik yang dipancarkan fotoelektron tidak bergantung pada intensitas cahaya, namun bergantung pada frekuensi cahaya.
4. Perbedaan waktu dari radiasi dan pemancaran fotoelektron sangat kecil, kurang dari 10-9 detik.

Deskripsi Matematika

Maksimum energi kinetik K maks dari suatu elektron yang dikeluarkan dituliskan sebagai berikut

di mana h adalah konstanta Planck dan f adalah frekuensi foton. Lambang φ adalah fungsi kerja (kadang dilambangkan W), yang memberikan energi minimum yang diperlukan untuk memindahkan elektron terdelokalisasi dari permukaan logam. Fungsi kerja memenuhi

dimana f 0 adalah frekuensi ambang ketentuan yang tidak boleh dilampaui untuk logam. Maksimum energi kinetik dari suatu elektron dikeluarkan kesudahan

Energi kinetik adalah positif, sah kita harus memiliki f> f 0 untuk efek fotolistrik terjadi.

Potensial Penghenti

Hubungan selang aliran dan tegangan diterapkan menggambarkan sifat efek fotolistrik. Untuk diskusi, sumber cahaya menerangi P piring, dan lain elektrode pelat Q mengumpulkan setiap elektron yang dipancarkan. Kami bervariasi potensial selang P dan Q dan mengukur aliran yang mengalir dalam sirkuit eksternal selang dua lempeng.

Jika frekuensi dan intensitas radiasi insiden adalah tetap, aliran fotolistrik meningkat secara bertahap dengan peningkatan potensi positif mencapai semua foto elektron yang dipancarkan dikumpulkan. Aliran fotolistrik mencapai nilai saturasi dan tidak meningkatkan semakin lanjut untuk peningkatan potensi positif. Aliran saturasi tergantung pada intensitas pencahayaan, tetapi tidak panjang gelombang.

Jika kita melaksanakan potensi negatif ke piring Q sehubungan dengan plat P dan secara bertahap meningkatkan itu, susut saat fotolistrik mencapai nol, pada potensial negatif tertentu di piring Q. potensi negatif minimum yang diberikan ke piring Q di mana aliran fotolistrik menjadi nol dikata potensial memberhentikan atau memotong potensial. [7]

Untuk frekuensi yang diberikan radiasi insiden, potensi selesai adalah independen dari intensitasnya.

Untuk frekuensi yang diberikan radiasi insiden, potensi Vo selesai mengadakan komunikasi dengan energi kinetik maksimum fotoelektron yang hanya selesai dari T. piring mencapai Jika m adalah massa dan v adalah kecepatan maks maksimum fotoelektron dipancarkan, karenanya

Jika e adalah muatan pada elektron dan V 0 adalah potensial penahan, karenanya pekerjaan yang dipertontonkan oleh potensi perlambatan dalam memberhentikan elektron = e V 0, yang memberikan

Hubungan di atas menunjukkan bahwa kecepatan maksimum fotoelektron dipancarkan tidak tergantung pada intensitas cahaya insiden. Oleh sebab itu,

Tegangan memberhentikan bervariasi secara linear dengan frekuensi cahaya, tetapi tergantung pada jenis bahan. Untuk materi tertentu, benar frekuensi ambang yang harus dilampaui, independen dari intensitas cahaya, untuk mengamati emisi elektron.

Tiga langkah model

Dalam rezim sinar-X, efect fotolistrik dalam bahan kristal sering didekomposisi menjadi tiga langkah: [8]

1. Inner efek fotolistrik (lihat diode di bawah). Lubang ketinggalan dapat menimbulkan efek auger , yang terlihat bahkan saat elektron tidak meninggalkan materi. Dalam padatan molekul fonon sangat antusias dalam langkah ini dan dapat terlihat sebagai garis dalam energi elektron kesudahan. The inner photoeffect has to be dipole allowed. Para photoeffect batin harus dipol diperbolehkan. Para aturan transisi untuk atom menerjemahkan melalui model sempit mengikat ke kristal. Mereka adalah serupa geometri untuk osilasi plasma dalam bahwa mereka harus transversal.
2. Balistik transportasi setengah dari elektron ke permukaan. Some electrons are scattered. Beberapa elektron tersebar.
3. Elektron melarikan diri dari bahan di permukaan.

Dalam model tiga langkah, elektron dapat mengambil beberapa jalur melalui tiga langkah. Semua perlintasan dapat mengganggu dalam faedah formulasi perlintasan terpisahkan. Untuk negara permukaan dan molekul model tiga langkah apakah masih masuk cara melakukan sesuatu bahkan beberapa sebagai yang sangat atom memiliki elektron yang dapat menyebarkan beberapa elektron yang meninggalkan.

Sejarah

J.J. Thomson: Elektron

Pada tahun 1899, Joseph John Thomson meneliti cahaya ultraungu dalam tabung sinar katode. Dipengaruhi oleh kerja James Clerk Maxwell, Thomson menyimpulkan bahwa sinar katode terdiri atas partikel-partikel bermuatan negatif, yang dia sebut corpuscles (belakangan dikata "elektron"). Dalam penelitian tersebut, Thomson menaruh pelat logam (yaitu, katode) dalam tabung hampa, dan menyinarinya dengan radiasi frekuensi tinggi.

Rujukan

• Photoelectric efect dari Wikipedia berbicara Inggris.

Page 7

Prinsip pengukuran efek fotolistrik.

Efek fotolistrik adalah pengeluaran elektron dari suatu permukaan (biasanya logam) saat dikenai, dan menyerap, radiasi elektromagnetik (seperti cahaya terlihat dan radiasi ultraungu) yang berada di atas frekuensi ambang tergantung pada jenis permukaan. Istilah lama untuk efek fotolistrik adalah efek Hertz (yang saat ini tidak digunakan lagi). Hertz mengamati dan kesudahan menunjukkan bahwa elektrode diterangi dengan sinar ultraviolet menciptakan bunga api listrik semakin mudah.

Efek fotolistrik membutuhkan foton dengan energi dari beberapa electronvolts mencapai semakin dari 1 MeV unsur yang nomor atomnya tinggi. Studi efek fotolistrik menyebabkan langkah-langkah penting dalam memahami sifat kuantum cahaya, elektron dan mempengaruhi pembentukan konsep Dualitas gelombang-partikel. fenomena di mana cahaya mempengaruhi gerakan muatan listrik termasuk efek fotokonduktif (juga dikenal sebagai fotokonduktivitas atau photoresistivity ), efek fotovoltaik , dan efek fotoelektrokimia .

Mekanisme Emisi

Foton dari sinar memiliki energi karakteristik yang ditentukan oleh frekuensi cahaya. Dalam ronde photoemission, jika elektron dalam beberapa bahan menyerap energi dari satu foton dan dengan demikian memiliki semakin jumlah energi daripada fungsi kerja (energi ikat elektron) dari materi, itu dikeluarkan. Jika energi foton terlalu rendah, elektron tidak bisa keluar dari materi. Peningkatan intensitas sinar meningkatkan jumlah foton dalam berkas cahaya, dan dengan demikian meningkatkan jumlah elektron, tetapi tidak meningkatkan energi setiap elektron yang dimemiliki. Energi dari elektron yang dipancarkan tidak tergantung pada intensitas cahaya yang masuk, tetapi hanya pada energi atau frekuensi foton individual. Ini adalah interaksi selang foton dan elektron terluar.

Elektron dapat menyerap energi dari foton saat disinari, tetapi mereka biasanya mengikuti prinsip "semua atau tidak" . Semua energi dari satu foton harus diresap dan digunakan untuk membebaskan satu elektron dari atom yang mengikat, atau energi dipancarkan kembali. Jika energi foton diresap, sebagian energi membebaskan elektron dari atom, dan sisanya dikontribusi untuk energi kinetik elektron sebagai partikel bebas sama sekali.

Tidak benar elektron yang diloloskan oleh radiasi di bawah frekuensi ambang, sebab elektron tidak mendapatkan energi yang cukup untuk mengatasi ikatan atom. Elektron yang dipancarkan biasanya dikata fotoelektron dalam jumlah buku pelajaran.

Efek fotolistrik jumlah menolong penduaan gelombang-partikel, dimana sistem fisika (seperti foton dalam kasus ini) dapat menunjukkan kedua sifat dan kebaikan budi pekerti seperti-gelombang dan seperti-partikel, suatu konsep yang jumlah digunakan oleh pencipta mekanika kuantum. Efek fotolistrik diterangkan secara matematis oleh Albert Einstein yang memperluas kuanta yang dikembangkan oleh Max Planck.

Hukum emisi fotolistrik:

1. Untuk logam dan radiasi tertentu, jumlah fotoelektro yang dikeluarkan berbanding lurus dengan intensitas cahaya yg digunakan.
2. Untuk logam tertentu, terdapat frekuensi minimum radiasi. di bawah frekuensi ini fotoelektron tidak bisa dipancarkan.
3. Di atas frekuensi tersebut, energi kinetik yang dipancarkan fotoelektron tidak bergantung pada intensitas cahaya, namun bergantung pada frekuensi cahaya.
4. Perbedaan waktu dari radiasi dan pemancaran fotoelektron sangat kecil, kurang dari 10-9 detik.

Deskripsi Matematika

Maksimum energi kinetik K maks dari suatu elektron yang dikeluarkan dituliskan sebagai berikut

di mana h adalah konstanta Planck dan f adalah frekuensi foton. Lambang φ adalah fungsi kerja (kadang dilambangkan W), yang memberikan energi minimum yang diperlukan untuk memindahkan elektron terdelokalisasi dari permukaan logam. Fungsi kerja memenuhi

dimana f 0 adalah frekuensi ambang ketentuan yang tidak boleh dilampaui untuk logam. Maksimum energi kinetik dari suatu elektron dikeluarkan kesudahan

Energi kinetik adalah positif, sah kita harus memiliki f> f 0 untuk efek fotolistrik terjadi.

Potensial Penghenti

Hubungan selang aliran dan tegangan diterapkan menggambarkan sifat efek fotolistrik. Untuk diskusi, sumber cahaya menerangi P piring, dan lain elektrode pelat Q mengumpulkan setiap elektron yang dipancarkan. Kami bervariasi potensial selang P dan Q dan mengukur aliran yang mengalir dalam sirkuit eksternal selang dua lempeng.

Jika frekuensi dan intensitas radiasi insiden adalah tetap, aliran fotolistrik meningkat secara bertahap dengan peningkatan potensi positif mencapai semua foto elektron yang dipancarkan dikumpulkan. Aliran fotolistrik mencapai nilai saturasi dan tidak meningkatkan semakin lanjut untuk peningkatan potensi positif. Aliran saturasi tergantung pada intensitas pencahayaan, tetapi tidak panjang gelombang.

Jika kita melaksanakan potensi negatif ke piring Q sehubungan dengan plat P dan secara bertahap meningkatkan itu, susut saat fotolistrik mencapai nol, pada potensial negatif tertentu di piring Q. potensi negatif minimum yang diberikan ke piring Q di mana aliran fotolistrik menjadi nol dikata potensial memberhentikan atau memotong potensial. [7]

Untuk frekuensi yang diberikan radiasi insiden, potensi selesai adalah independen dari intensitasnya.

Untuk frekuensi yang diberikan radiasi insiden, potensi Vo selesai mengadakan komunikasi dengan energi kinetik maksimum fotoelektron yang hanya selesai dari T. piring mencapai Jika m adalah massa dan v adalah kecepatan maks maksimum fotoelektron dipancarkan, karenanya

Jika e adalah muatan pada elektron dan V 0 adalah potensial penahan, karenanya pekerjaan yang dipertontonkan oleh potensi perlambatan dalam memberhentikan elektron = e V 0, yang memberikan

Hubungan di atas menunjukkan bahwa kecepatan maksimum fotoelektron dipancarkan tidak tergantung pada intensitas cahaya insiden. Oleh sebab itu,

Tegangan memberhentikan bervariasi secara linear dengan frekuensi cahaya, tetapi tergantung pada jenis bahan. Untuk materi tertentu, benar frekuensi ambang yang harus dilampaui, independen dari intensitas cahaya, untuk mengamati emisi elektron.

Tiga langkah model

Dalam rezim sinar-X, efect fotolistrik dalam bahan kristal sering didekomposisi menjadi tiga langkah: [8]

1. Inner efek fotolistrik (lihat diode di bawah). Lubang ketinggalan dapat menimbulkan efek auger , yang terlihat bahkan saat elektron tidak meninggalkan materi. Dalam padatan molekul fonon sangat antusias dalam langkah ini dan dapat terlihat sebagai garis dalam energi elektron kesudahan. The inner photoeffect has to be dipole allowed. Para photoeffect batin harus dipol diperbolehkan. Para aturan transisi untuk atom menerjemahkan melalui model sempit mengikat ke kristal. Mereka adalah serupa geometri untuk osilasi plasma dalam bahwa mereka harus transversal.
2. Balistik transportasi setengah dari elektron ke permukaan. Some electrons are scattered. Beberapa elektron tersebar.
3. Elektron melarikan diri dari bahan di permukaan.

Dalam model tiga langkah, elektron dapat mengambil beberapa jalur melalui tiga langkah. Semua perlintasan dapat mengganggu dalam faedah formulasi perlintasan terpisahkan. Untuk negara permukaan dan molekul model tiga langkah apakah masih masuk cara melakukan sesuatu bahkan beberapa sebagai yang sangat atom memiliki elektron yang dapat menyebarkan beberapa elektron yang meninggalkan.

Sejarah

J.J. Thomson: Elektron

Pada tahun 1899, Joseph John Thomson meneliti cahaya ultraungu dalam tabung sinar katode. Dipengaruhi oleh kerja James Clerk Maxwell, Thomson menyimpulkan bahwa sinar katode terdiri atas partikel-partikel bermuatan negatif, yang dia sebut corpuscles (belakangan dikata "elektron"). Dalam penelitian tersebut, Thomson menaruh pelat logam (yaitu, katode) dalam tabung hampa, dan menyinarinya dengan radiasi frekuensi tinggi.

Rujukan

• Photoelectric efect dari Wikipedia berbicara Inggris.

Page 8

Prinsip pengukuran efek fotolistrik.

Efek fotolistrik adalah pengeluaran elektron dari suatu permukaan (biasanya logam) saat dikenai, dan menyerap, radiasi elektromagnetik (seperti cahaya terlihat dan radiasi ultraungu) yang berada di atas frekuensi ambang tergantung pada jenis permukaan. Istilah lama untuk efek fotolistrik adalah efek Hertz (yang saat ini tidak digunakan lagi). Hertz mengamati dan kesudahan menunjukkan bahwa elektrode diterangi dengan sinar ultraviolet menciptakan bunga api listrik semakin mudah.

Efek fotolistrik membutuhkan foton dengan energi dari beberapa electronvolts mencapai semakin dari 1 MeV unsur yang nomor atomnya tinggi. Studi efek fotolistrik menyebabkan langkah-langkah penting dalam memahami sifat kuantum cahaya, elektron dan mempengaruhi pembentukan konsep Dualitas gelombang-partikel. fenomena di mana cahaya mempengaruhi gerakan muatan listrik termasuk efek fotokonduktif (juga dikenal sebagai fotokonduktivitas atau photoresistivity ), efek fotovoltaik , dan efek fotoelektrokimia .

Mekanisme Emisi

Foton dari sinar memiliki energi karakteristik yang ditentukan oleh frekuensi cahaya. Dalam ronde photoemission, jika elektron dalam beberapa bahan menyerap energi dari satu foton dan dengan demikian memiliki semakin jumlah energi daripada fungsi kerja (energi ikat elektron) dari materi, itu dikeluarkan. Jika energi foton terlalu rendah, elektron tidak bisa keluar dari materi. Peningkatan intensitas sinar meningkatkan jumlah foton dalam berkas cahaya, dan dengan demikian meningkatkan jumlah elektron, tetapi tidak meningkatkan energi setiap elektron yang dimemiliki. Energi dari elektron yang dipancarkan tidak tergantung pada intensitas cahaya yang masuk, tetapi hanya pada energi atau frekuensi foton individual. Ini adalah interaksi selang foton dan elektron terluar.

Elektron dapat menyerap energi dari foton saat disinari, tetapi mereka biasanya mengikuti prinsip "semua atau tidak" . Semua energi dari satu foton harus diresap dan digunakan untuk membebaskan satu elektron dari atom yang mengikat, atau energi dipancarkan kembali. Jika energi foton diresap, sebagian energi membebaskan elektron dari atom, dan sisanya dikontribusi untuk energi kinetik elektron sebagai partikel bebas sama sekali.

Tidak benar elektron yang diloloskan oleh radiasi di bawah frekuensi ambang, sebab elektron tidak mendapatkan energi yang cukup untuk mengatasi ikatan atom. Elektron yang dipancarkan biasanya dikata fotoelektron dalam jumlah buku pelajaran.

Efek fotolistrik jumlah menolong penduaan gelombang-partikel, dimana sistem fisika (seperti foton dalam kasus ini) dapat menunjukkan kedua sifat dan kebaikan budi pekerti seperti-gelombang dan seperti-partikel, suatu konsep yang jumlah digunakan oleh pencipta mekanika kuantum. Efek fotolistrik diterangkan secara matematis oleh Albert Einstein yang memperluas kuanta yang dikembangkan oleh Max Planck.

Hukum emisi fotolistrik:

1. Untuk logam dan radiasi tertentu, jumlah fotoelektro yang dikeluarkan berbanding lurus dengan intensitas cahaya yg digunakan.
2. Untuk logam tertentu, terdapat frekuensi minimum radiasi. di bawah frekuensi ini fotoelektron tidak bisa dipancarkan.
3. Di atas frekuensi tersebut, energi kinetik yang dipancarkan fotoelektron tidak bergantung pada intensitas cahaya, namun bergantung pada frekuensi cahaya.
4. Perbedaan waktu dari radiasi dan pemancaran fotoelektron sangat kecil, kurang dari 10-9 detik.

Deskripsi Matematika

Maksimum energi kinetik K maks dari suatu elektron yang dikeluarkan dituliskan sebagai berikut

di mana h adalah konstanta Planck dan f adalah frekuensi foton. Lambang φ adalah fungsi kerja (kadang dilambangkan W), yang memberikan energi minimum yang diperlukan untuk memindahkan elektron terdelokalisasi dari permukaan logam. Fungsi kerja memenuhi

dimana f 0 adalah frekuensi ambang ketentuan yang tidak boleh dilampaui untuk logam. Maksimum energi kinetik dari suatu elektron dikeluarkan kesudahan

Energi kinetik adalah positif, sah kita harus memiliki f> f 0 untuk efek fotolistrik terjadi.

Potensial Penghenti

Hubungan selang aliran dan tegangan diterapkan menggambarkan sifat efek fotolistrik. Untuk diskusi, sumber cahaya menerangi P piring, dan lain elektrode pelat Q mengumpulkan setiap elektron yang dipancarkan. Kami bervariasi potensial selang P dan Q dan mengukur aliran yang mengalir dalam sirkuit eksternal selang dua lempeng.

Jika frekuensi dan intensitas radiasi insiden adalah tetap, aliran fotolistrik meningkat secara bertahap dengan peningkatan potensi positif mencapai semua foto elektron yang dipancarkan dikumpulkan. Aliran fotolistrik mencapai nilai saturasi dan tidak meningkatkan semakin lanjut untuk peningkatan potensi positif. Aliran saturasi tergantung pada intensitas pencahayaan, tetapi tidak panjang gelombang.

Jika kita melaksanakan potensi negatif ke piring Q sehubungan dengan plat P dan secara bertahap meningkatkan itu, susut saat fotolistrik mencapai nol, pada potensial negatif tertentu di piring Q. potensi negatif minimum yang diberikan ke piring Q di mana aliran fotolistrik menjadi nol dikata potensial memberhentikan atau memotong potensial. [7]

Untuk frekuensi yang diberikan radiasi insiden, potensi selesai adalah independen dari intensitasnya.

Untuk frekuensi yang diberikan radiasi insiden, potensi Vo selesai mengadakan komunikasi dengan energi kinetik maksimum fotoelektron yang hanya selesai dari T. piring mencapai Jika m adalah massa dan v adalah kecepatan maks maksimum fotoelektron dipancarkan, karenanya

Jika e adalah muatan pada elektron dan V 0 adalah potensial penahan, karenanya pekerjaan yang dipertontonkan oleh potensi perlambatan dalam memberhentikan elektron = e V 0, yang memberikan

Hubungan di atas menunjukkan bahwa kecepatan maksimum fotoelektron dipancarkan tidak tergantung pada intensitas cahaya insiden. Oleh sebab itu,

Tegangan memberhentikan bervariasi secara linear dengan frekuensi cahaya, tetapi tergantung pada jenis bahan. Untuk materi tertentu, benar frekuensi ambang yang harus dilampaui, independen dari intensitas cahaya, untuk mengamati emisi elektron.

Tiga langkah model

Dalam rezim sinar-X, efect fotolistrik dalam bahan kristal sering didekomposisi menjadi tiga langkah: [8]

1. Inner efek fotolistrik (lihat diode di bawah). Lubang ketinggalan dapat menimbulkan efek auger , yang terlihat bahkan saat elektron tidak meninggalkan materi. Dalam padatan molekul fonon sangat antusias dalam langkah ini dan dapat terlihat sebagai garis dalam energi elektron kesudahan. The inner photoeffect has to be dipole allowed. Para photoeffect batin harus dipol diperbolehkan. Para aturan transisi untuk atom menerjemahkan melalui model sempit mengikat ke kristal. Mereka adalah serupa geometri untuk osilasi plasma dalam bahwa mereka harus transversal.
2. Balistik transportasi setengah dari elektron ke permukaan. Some electrons are scattered. Beberapa elektron tersebar.
3. Elektron melarikan diri dari bahan di permukaan.

Dalam model tiga langkah, elektron dapat mengambil beberapa jalur melalui tiga langkah. Semua perlintasan dapat mengganggu dalam faedah formulasi perlintasan terpisahkan. Untuk negara permukaan dan molekul model tiga langkah apakah masih masuk cara melakukan sesuatu bahkan beberapa sebagai yang sangat atom memiliki elektron yang dapat menyebarkan beberapa elektron yang meninggalkan.

Sejarah

J.J. Thomson: Elektron

Pada tahun 1899, Joseph John Thomson meneliti cahaya ultraungu dalam tabung sinar katode. Dipengaruhi oleh kerja James Clerk Maxwell, Thomson menyimpulkan bahwa sinar katode terdiri atas partikel-partikel bermuatan negatif, yang dia sebut corpuscles (belakangan dikata "elektron"). Dalam penelitian tersebut, Thomson menaruh pelat logam (yaitu, katode) dalam tabung hampa, dan menyinarinya dengan radiasi frekuensi tinggi.

Rujukan

• Photoelectric efect dari Wikipedia berbicara Inggris.